Collezioni varie Smithsonian . =40° 35,9; G = - - j- r 1,94 r. b0 - h = 7,841 log- - 0,0776 + - 1; ? = 113 log.- RQ r r r = 5° 6° 8° 10° 15° 20° V = 4 m 3,3m 2,0m 1,3m 1,0m G = 0,65mm 0,55mm 0 42mm 0,34mm 0,23m,n 0,17mm K - b = Qram 0,57mm 1. 57mm 2,34 mm 3,73 mm 4,72 mm -9 = 0 9° 23° 34° 54° 68° §14. Correnti d'aria nella parte interna di un vortice atmosferico In § 12 e § 13 abbiamo considerato correnti d'aria che fluiscono ad elevazione costante avvicinandosi al centro degli isobari o spostandosi da esso. In natura l'elevazione delle correnti non si riconfigura all'invariante; in atmosfera

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Smithsonian miscellaneous collections . =40° 35.9; G = - - - —j- r 1.94 r. b0 - h = 7.841 log- - 0.0776 + —1~; ? = 113 log.- rQ r r r = 5° 6° 8° 10° 15° 20° V = 4 m 3.3m 2.5m 2.0m 1.3m 1.0m G = 0.65mm 0.55mm 0 42mm 0.34mm 0.23m, n 0.17mm K - b = Qram 0.57mm 1. 57mm 2.34mm 3.73mm 4.72mm -9 = 0 9° 23° 34° 54° 68° §14. Currents of air in the interior part of an atmospheric whirl In § 12 and § 13 we have considered currents of air flowing at aconstant elevation approaching the center of the isobars or movingaway from it. In nature the elevation of the currents does not re-main invariable; in atmospheric whirls around a barometric mini-mum the currents have an ascending movement that increasestoward the center, and in whirls about a barometric maximum thecurrents have a descending movement that diminishes with thedistance from the center. We shall treat the general problem inthe second part of these studies, but at present we will consider a MOVEMENTS OF ATMOSPHERE GULDBERG AND MOHN I 59 T I I I I I I i I I I I. FIG. II. WHIRLWIND AROUND A BAROMETRIC MAXIMUM l6o SMITHSONIAN MISCELLANEOUS COLLECTIONS VOL. 51 special case, namely, the central part of the whirl. For a system ofcircular isobars the equation of continuity can be written 2n r h v = constant Supposing the height to be variable and a function of r, we can write v r cos (p — / (r) Assuming the following hypothesis: / (r) = c r2 where c is a constant, then the equation of continuity takes the form v cos (/> = or Introducing this value of v in equations (2) and (3) of §10 and by theaid of the formulae of §12, we shall find (2) (3) - G cos d; = v (k — v sin d> — — c ) P dr J u. „ . /_ . _ v sin - G sin 0 = ^ sin <p — 2 oj sin 6 cos — 2 c sin </ — z; —- . (4) dr This equation can be written crd{tang^= (k-2c)tang</j-2cosm8dr By integration placing the arbitrary constant equal to zero w

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