Un Treatise on gyrostatics e movimento di rotazione . = (B - uncon le identità e le sostituzioni #= rx p.. ho =py -qx, >j =/".• - p:. • =p.&GT;i - &LT;ir Bg = l!//(; )• Aq 2{m(SV :.7,- = L (3) Analogamente possiamo ottenere un'altra equazione (B+A)g C A)rp (C-A"=M. (3) Questi arco assassini davvero le equazioni del moto del pendolo, e potrebbe essere di coursehave stato scritto verso il basso in corrispondenza di una volta. Si può ora passare agli assi speciali ( )( io". K. che hae Keen bo spesso utilizzato in precedenza, che ami con 0(A, B, C), e la verticale * >X, XIX DINAMICHE DI GYROSTATIC e sistemi ciclici 425. Olp. 100. sono indicati nella figura 1

Un Treatise on gyrostatics e movimento di rotazione . = (B - uncon le identità e le sostituzioni #= rx p.. ho =py -qx, >j =/".• - p:. • =p.&GT;i - &LT;ir Bg = l!//(; )• Aq 2{m(SV :.7,- = L (3) Analogamente possiamo ottenere un'altra equazione (B+A)g C A)rp (C-A"=M. (3) Questi arco assassini davvero le equazioni del moto del pendolo, e potrebbe essere di coursehave stato scritto verso il basso in corrispondenza di una volta. Si può ora passare agli assi speciali ( )( io". K. che hae Keen bo spesso utilizzato in precedenza, che ami con 0(A, B, C), e la verticale * >X, XIX DINAMICHE DI GYROSTATIC e sistemi ciclici 425. Olp. 100. sono indicati nella figura 1 Foto Stock

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RM2AKYEPW–Un Treatise on gyrostatics e moto rotazionale . o. Abbiamo itBUSpended attraversato da catene. Una tale sospensione bitilar è di courseunstable, come il trapezio tende a girarsi verso assumendo il disporre-mento di due parallele o non crociata catene, in cui naturalmente il centro di •Tavitv è inferiore rispetto al tl ther caso e che per quanto riguarda la bitilar è in questione è la disposizione di equilibrio stabile senza spin. Il gyrostai quando senza spin e appeso al di sotto del trapezio, conle catene non crociata, ha due libertà per entrambi i quali è stabile: (1) * è inteso qui e elsewher

RM2AKXN5Y–Un Treatise on gyrostatics e movimento di rotazione . FlO. 4.. 170 GYROSTATICS CHAP.. Fig. 50. L'esaurimento di energia potenziale coinvolto nella discesa della parte superiore dal recinto verticale alla posizione orizzontale. La teoria del stilt top con trictional resistenza sia alla libertà ispractically identica a quella di Schlicks gyrostatic controller del therolling di una nave. Considereremo questo accorgimento qui, e punto outafterwards il cuscinetto dei risultati della discussione del suo l'attrezzoo}- sul comportamento di altri accorgimenti. Thecontroller è mostrato diagrannnaticallv inFie:. 50. Un gyrostat

RM2AKY88T–Un Treatise on gyrostatics e movimento di rotazione . Top acrobatico. 32 GYROSTATICS CHAP.. Per eseguire l'esperimento il piccolo gyrostat è filata rapidamente e fittedabove l'uno grande come sopra descritto. Il sistema dovrebbe ora essere trattenuto nella posizione verticale (ciò può essere realizzato tenendo il telaio della piccola gyrostat in mano) e dato un impulsein la direzione in cui il volano del thelarge gyrostat è in rotazione. Fornire che theflywheels dei due gyrostats ruotano nella stessa direzione come visto dal di sopra, piccolo gyrostat equilibrio sul horizontalbar. Una variazione di

RM2AKY39C–Un Treatise on gyrostatics e moto rotazionale . e dei diagrammi e thepoint di essere di supporto in corrispondenza del centroide,la coppia sulla parte superiore deve beapplied dalla pressione del fixedagainst il cono in movimento. Il circleof i punti di contatto su themoving cono è la polhode situata nell'angolo superiore e l'anello fisso o filo curvo è il herpolhode. [Vedere ChapterXXI qui di seguito.] la spinta dell'assale contro l'anello-guida, che è la forza exertedby polhode uno sull'altro, è quello di essere trovati dal calcolo della crescita ratedi di a.m. dato in 5, III di cui sopra. Questa è la velocità di spostamento delle estremità II

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RM2AKYC04–Un Treatise on gyrostatics e moto rotazionale . peso èora rimosso il volano è filata, eil peso viene sostituito. Si è visto nowthat la ruota e il caso con il supporto a forcella in giro come un intero circa ZZ, anddo tanto più rapidamente quanto più è grande la weightattached. Ancora una volta, con un dato peso attaccato si è trovato che il greaterthe della velocità angolare del rotore e più lenta è la velocità di rotazione sul ZZ.Abbiamo qui le illustrazioni del gyrostatic equazione che detiene in casi allthese, ( Wiu)= L, dove a è la velocità angolare attorno all'asse ZZ, e lì momento del giovane circa YY. Dai turni

RM2AKX1Y6–Un Treatise on gyrostatics e moto rotazionale . f il flywheelabout lo stesso asse (j&GT; + pcos$. Ci riferiamo in ciò che segue alla Fig. 106, di seguito. W •• Supponiamo ora che il principale asse attorno al quale il momento di inerzia è l&GT; isincline.| all'istante considerato all'angolo rispetto al piano verticale containingthe asse del volano, cosicché, se senza altra variazione della posizione del detto piano theaxis di rotazione della ruota sono stati portati alla verticale, questo asse principale sarebbe mentire * Non vi è qui una deviazione dalla notazione di 20, VII di cui sopra ; ma può difficilmente essere avoidedunle